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TeX
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\section{Magnetische Spannung}
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\dfn{Magnetische Spannung}{
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Die magnetische Spannung beschreibt das Verhalten des magentischen Feldes entlang zwei Punkten. Sie ist definiert durch
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\begin{equation}
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V_{m 12} = \int_2^1 \vec{H} d \vec{s}
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\end{equation}
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\includegraphics[width=\linewidth]{fig/Fig12.png}
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}
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\section{Magnetischer Fluss} \label{sec:mf}
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\dfn{Magnetischer Fluss \cite{Miller2024}}{
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Der magnetische Fluss bezeichnet den Fluss des B-Feldes durch eine Fläche.
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\begin{equation}
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\Phi = \iint_A \vec{B} d \vec{A}
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\end{equation}
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\includegraphics[width=\linewidth]{fig/Fig13.png}
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}
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Da es keine magnetische Einzelladungen gibt, kann nirgendwo ein B-Feld entspringen oder verschwinden. Ähnlich wie bei der Stromdichte bedeutet dies, dass alles, was in eine Fläche hinein fliest, auch wieder herausfliesen muss. \cite{Miller2024}
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\begin{equation}
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\oiint \vec{B} d \vec{A} = 0
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\end{equation}
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\dfn{Das magnetische Feld an $\mu$-Sprungstellen}{
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-\begin{minipage}{0.7\linewidth}
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\includegraphics[width=\linewidth]{fig/Fig14.png}
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\end{minipage}
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\begin{minipage}{0.29\linewidth}
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\begin{equation}
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B_{n 1} = B_{n 2}
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\end{equation}
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\begin{equation}
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H_{t 1} = H_{t 2}
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\end{equation}
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Daraus folgt:
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\begin{equation}
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B_{t 2} = \frac{\mu_2}{\mu_1} \cdot B_{t 1}
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\end{equation}
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\begin{equation}
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H_{n 2} = \frac{\mu 1}{\mu 2} \cdot H_{n 1}
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\end{equation}
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\end{minipage}
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}
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