\section{Magnetische Spannung}

\dfn{Magnetische Spannung}{
	Die magnetische Spannung beschreibt das Verhalten des magentischen Feldes entlang zwei Punkten. Sie ist definiert durch

	\begin{equation}
		V_{m 12} = \int_2^1 \vec{H} d \vec{s}
	\end{equation}

	\includegraphics[width=\linewidth]{fig/Fig12.png}
}

\section{Magnetischer Fluss} \label{sec:mf}

\dfn{Magnetischer Fluss \cite{Miller2024}}{
	Der magnetische Fluss bezeichnet den Fluss des B-Feldes durch eine Fläche.

	\begin{equation}
		\Phi = \iint_A \vec{B} d \vec{A}
	\end{equation}

	\includegraphics[width=\linewidth]{fig/Fig13.png}
}

Da es keine magnetische Einzelladungen gibt, kann nirgendwo ein B-Feld entspringen oder verschwinden. Ähnlich wie bei der Stromdichte bedeutet dies, dass alles, was in eine Fläche hinein fliest, auch wieder herausfliesen muss. \cite{Miller2024}

\begin{equation}
	\oiint \vec{B} d \vec{A} = 0
\end{equation}

\dfn{Das magnetische Feld an $\mu$-Sprungstellen}{
	-\begin{minipage}{0.7\linewidth}
		\includegraphics[width=\linewidth]{fig/Fig14.png}
	\end{minipage}
	\begin{minipage}{0.29\linewidth}
		\begin{equation}
			B_{n 1} = B_{n 2}
		\end{equation}
		\begin{equation}
			H_{t 1} = H_{t 2}
		\end{equation}
		Daraus folgt:
		\begin{equation}
			B_{t 2} = \frac{\mu_2}{\mu_1} \cdot B_{t 1}
		\end{equation}
		\begin{equation}
			H_{n 2} = \frac{\mu 1}{\mu 2} \cdot H_{n 1}
		\end{equation}
	\end{minipage}
}

